由于對(duì)稱，除塵骨架只需要在所示的矩形范圍進(jìn)行積分即可。該解適用于通道內(nèi)所有類似的矩形。用這樣的方法，整個(gè)兩維區(qū)域都可以得到處理。在實(shí)際數(shù)放計(jì)算中，有時(shí)要用矩形以外某處的數(shù)值。在這種情反下，對(duì)于該點(diǎn)的函數(shù)(V,E、p)，可以取矩形面積內(nèi)對(duì)應(yīng)位置上的數(shù)值。在求矩形邊界上的V, p值時(shí)，就要這樣換用。這樣，逐同邊界內(nèi)部各點(diǎn)的數(shù)值，歸納求出真解。作為特例，設(shè)圖3-1上的“0”點(diǎn)位于圖3-2上的"13”點(diǎn)處，那么點(diǎn)“2"(圖3-1 )就不在積分矩形以內(nèi)。然而，根據(jù)對(duì)稱原理這時(shí)點(diǎn)“2”上(圖3-1)的V和p值與點(diǎn)“4”相同。因此可利用對(duì)稱原理和式同理，沿AD及BC線，也可作出類似的替換.進(jìn)行數(shù)值計(jì)算時(shí)，先在積分矩形各網(wǎng)格點(diǎn)上都標(biāo)出“初始”的V值。電暈線可當(dāng)作負(fù)離子源來(lái)對(duì)待(指負(fù)電暈，如果是正電暈則看成是正離子源)。計(jì)算初始電壓值時(shí)，可用庫(kù)拍曼的靜電場(chǎng)數(shù)列方程(式3-20)。對(duì)電暈線，根據(jù)近似計(jì)算或按某種可信的估計(jì)，設(shè)定一假想的空間電荷密度。在計(jì)算過(guò)程中電荷密度要進(jìn)行調(diào)整，以滿足全部邊界條件數(shù)值計(jì)算的步驟可歸納如下:用式(3-20)計(jì)算各點(diǎn)的V;用式(3-31)計(jì)算各點(diǎn)的Ps式(3-26)重新計(jì)算各點(diǎn)的V交替重復(fù)第二步和第三步，一直到各點(diǎn)所得的V值收斂到所需要的程度為止，復(fù)核計(jì)算所得的電流密度(J='bpE=).是否等于測(cè)得電流密度。如果符合，則所得的解是可用的，如不符合，則調(diào)整所設(shè)的電暈區(qū)的空間電荷密度，并從上述第二步開始重新計(jì)算。線一板式電極場(chǎng)強(qiáng)計(jì)算值表3-1為用上述數(shù)值計(jì)算方法算出的電壓、電場(chǎng)強(qiáng)度和空間電荷密度。極線附近的電場(chǎng)強(qiáng)度最高，朝極板方向強(qiáng)度漸次降低(第1列)。然而電坦介雖度值經(jīng)歷一最低值后，在極板附近又有所回升。空間電荷密度則朝極板和相鄰極線方向持續(xù)降低。空間電荷密度的降低是假定在整個(gè)面積上遷移率均相同的反映